Четверг, 01.10.2020, 03:06

Красивые фото и биографии моделей
Главная Регистрация Вход
Приветствую Вас, Гость · RSS
Меню сайта
Категории раздела
Интересное [278]
В этой категории размещены интересные и полезные статьи различной тематики.
Мини-чат
Статистика

Онлайн всего: 1
Гостей: 1
Пользователей: 0
ML:
 Полезные статьи
Главная » Статьи » Разные интересности » Интересное

Начала электроники, вводная информация, применение на практике

Удельная поверхностная проводимость

Пусть параллельно плоской стенке с ДС, характеризующимся распределением потенциала Фед (х), приложено однородно электрическое поле Е. При наличии двойного слоя этот ток несколько возрастает до значения.

Таким образом, приращение тока, называемое поверхностным током, характеризует влияние ДС на тангенциальный перенос заряда. Ток подобно линейно возрастает с увеличением Е, что наблюдается, следовательно, и для приращения. Сложнее обстоит дело с зависимостью от длины. Детальное рассмотрение тангенциального переноса заряда двойного слоя позволяет выразить через параметры двойного слоя.

Верхний предел, как оговаривалось, характеризует точку за пределами двойного слоя, где все подынтегральные выражения обращаются в нуль, поскольку избыточные концентрации ионов, фигурирующие в первых интегралах, и объемный заряд, фигурирующий в последнем интеграле, за пределами ДС равны нулю. Это позволяет во всех интегралах заменить верхний предел на бесконечность. Сравнивая полученную формулу с формулой, приходим к выводу, что выражение в фигурных скобках представляет собой формулу для поверхностной электропроводимости.

Следовательно, электроосмотический перенос некомпенсированного заряда вносит существенный вклад в поверхностную электропроводность. Пикард обратил внимание на то, что электрическая миграция иона в пределах двойного слоя может быть осложнена наличием объемного заряда в окружающей его среде, вследствие чего подвижность иона в двойном слое может отличаться от таковой в электро нейтральном объеме электролита.

Рассматривая, согласно Горину, миграцию иона, как электрофорез частицы с определенным гидродинамическим радиусом, вследствие чего подвижность оказывается пропорциональной поверхностному потенциалу иона, Пикард заметил следующее: отклонение концентрации ионов в двойном слое от объемной влияет на величину дебаевского радиуса экранирования иона и как следствие на его поверхностный потенциал и подвижность. Последние зависят от расстояния до межфазной поверхности вследствие изменения концентрации ионов при приближении к ней.

Поверхностный потенциал частицы с фиксированным зарядом становится чувствительным к величине дебаевского радиуса экранирования лишь тогда, когда он мал или соизмерим с радиусом частицы (в данном случае иона). Если характеризовать электроосмос не мгновенным, а усредненными по достаточно большому интервалу времени значениями скорости, теория Смолуховского сохраняет свое значение и в случае очень низких концентраций электролита, а рассчитанный им профиль электроосмотической скорости реализуется на расстояниях от стенки, меньших, чем среднее расстояние между ионами.

Это показано Дерягиным и Духиным при рассмотрении уравнения Навье Стокса в более общей форме, чем в теории Смолуховского, а именно с учетом того, что внешние силы приложены только в точках место нахождения ионов, движение которых нестационарно и трехмерно. В работе также отмечается, что поверхностный поток заряда (усредненный по времени) относительно лабораторной системы координат можно представить как сумму конвективного (электроосмотического) и омического потоков, за исключением случая очень высоких и очень низких концентраций электролита.
По материалам elprov-dispsist.ru

Торированный катод

При нормальных рабочих температурах вольфрамового катода (2 400 2 600° К) торированный вольфрам дает такую же эмиссию, как и чистый вольфрам, так как в его поверхности атомов тория нет.

Для получения активированного катода с высокой эмиссионной способностью торированный вольфрам подвергается термической обработке в следующем порядке: сначала проволоку нагревают в течение 0,5 1 min. до температуры 2 700 2 800° К; при такой температуре окись тория начинает разлагаться, причем восстанавливающийся из окиси металлический торий диффундирует на поверхность вольфрамовой проволоки.

Но при такой высокой температуре выходящие на поверхность вольфрама атомы тория сейчас же испаряются с нее. Поэтому после процесса восстановления, когда в толще проволоки создается запас свободного тория, следует провести процесс активирования катода, при котором катод нагревают в течение 15 -г- 20 min. до температуры порядка 2100° К, при которой восстановление тория прекращается, но свободный торий еще диффундирует на поверхность.

При температурах ниже 2 200° К скорость диффузии атомов тория на поверхность больше чем скорость их испарения, поэтому в результате поверхность вольфрама покрывается слоем металлического тория. Слой этот получается одноатомным потому, что при таких высоких температурах атомы тория держатся только на поверхности вольфрама, если же они окажутся на" поверхности тория (например, в случае двухатомного слоя), то силы сцепления оказываются слишком малыми и лишние слои тория испаряются.

Обработанный таким образом катод обладает гораздо большей эмиссией, чем чисто вольфрамовый. При нормальных рабочих температурах (I 800-f- 1 900° К) тарированный катод имеет эффективность Я = 20 50 mA W при сроке службы в 1 000 h и выше. Такая сравнительно низкая рабочая температура выбирается потому, что при более высоких температурах торий слишком быстро испаряется с поверхности и эмиссия катода падает, т. е. катод имеет слишком короткий срок службы.

Изменяя режим изготовления тарированного катода и рабочие условия его эксплуатации, можно изменять срок службы, например, удлинять его до 5 000 н- 6 000 h. Долговечность торированного катода уже не определяется уменьшением диаметра его, а зависит от наличия и состояния одноатомной пленки тория на поверхности.

Если эта пленка в процессе работы катода разрушается (под влиянием случайного перекала или каких-либо других причин), то, как говорят, катод "теряет эмиссию", т. е. величина эмиссии его падает до эмиссии чисто вольфрамового катода при рабочей температуре торированного катода, т. е. до очень малой величины. Эмиссионные свойства катода можно восстановить, производя вторично процесс активировки при температуре 2 100° К (иногда предварительно прокалив его до 2 700 2 800° К).

Повторные активировки катода можно производить до тех пор, пока не будут исчерпаны активные запасы окиси тория в толще катода, из которых получается металлический торий (до 5 6 (раз, со все уменьшающейся эффективностью). Из них главными являются чувствительность катода к условиям работы лампы, неустойчивость эмиссии и хрупкость. Торированный катод очень чувствителен к колебаниям температуры и к действию высокого анодного напряжения, так как в обоих случаях происходит разрушение одноатомной пленки тория на поверхности.
Первоисточник

Мощные инжекционные лазеры

Разделение полупроводниковых лазеров на маломощные и мощные весьма условно и зависит от многих факторов, в том числе от области применения, типа лазера, спектрального диапазона и режима работы. Фундаментальным фактором, ограничивающим возможность получения больших мощностей в инжекционных гетеро лазерах, является предельно допустимая плотность электромагнитной энергии внутри активной области.

Если напряженность электрического поля, создаваемого световой волной, будет сравнима с внутриатомными полями, то наступит разрыв межатомных и межмолекулярных связей, что неминуемо приведет к разрушению явлению, обсуждавшемуся в гл. 5 и известному как оптический пробой . В конечном итоге именно этот фактор является тем пределом, обойти который вряд ли удастся. Оценим объемную плотность энергии электромагнитного излучения р, которая создаст в световой волне напряженность электрического поля Е порядка 107 В м.

Эта величина выбрана из соображений, что она не должна превышать одной десятой от среднего значения внутрикристаллического поля Е в активной области. Наконец, на самих гетеро границах, формирующих активную область, уже существует встроенное электрическое поле, которое в разных структурах может составлять 10 ..108 В м.

В неблагоприятных случаях это поле, складываясь с полем световой волны, может привести к локальному оптическому пробою. По этой причине желательно использовать однородный рабочий объем, в котором отсутствуют внутренние локальные поля, хотя это может привести к возрастанию пороговой плотности тока. Впрочем, надо учитывать и другой фактор потери в активной области, в том числе поглощение на свободных носителях заряда.

Необходимость уменьшения этих потерь приводит к необходимости применения структур с раздельным оптическим и электронным ограничением, содержащих в активной области одну или несколько квантовых ям. Отметим, что самой опасной гетеро границей, на которой, как правило, сосредоточены самые сильные внутренние поля, является торцевая поверхность, через которую в обычном лазере выводится излучение, или на которое нанесено глухое зеркало.

По этой причине торцевые поверхности в мощных лазерах подвергают специальной обработке пассивации, а на выходную грань, через которую выводится лазерное излучение, наносится антиотражающее покрытие, уменьшающее ее коэффициент отражения до А 0,05 и пропускающее 95% световой мощности. В A GaAs GaAs-лазерах с открытыми сколотыми гранями критическая плотность оптической мощности составляет ( ...5) МВт см2. Пассивация с последующей защитой поверхности и нанесением антиотражающих покрытий приводит к ее возрастанию почти на порядок, достигая (10...30) МВт см2, т. е. (ОД...0,3) Вт мкм2.

Эта величина всего в полтора-два раза ниже предельных значений, приведенных выше. Много модовая генерация значительно снижает среднюю плотность энергии, которую можно получить во всех типах лазеров. Такой режим работы характерен для инжекционных лазеров с шириной активной области W Xjn при большом превышении тока накачки над пороговым. Возникающие при много модовой генерации локальные области с большой концентрацией энергии способствует развитию необратимых процессов в рабочих структурах.
Первоисточник
Категория: Интересное | Добавил: gennady (10.04.2011)
Просмотров: 1209 | Рейтинг: 0.0/0
Всего комментариев: 0
Добавлять комментарии могут только зарегистрированные пользователи.
[ Регистрация | Вход ]
Copyright MyCorp © 2020
Вход на сайт
Поиск
Фото девушек